一维无限深势阱波函数随时间怎样演化

是经典力学中的积分势能是整个区域为等势场无限深势阱就是说这种假想的场在两壁处,场强无穷大,场力指向阱中；而在其它所有地方场强都为0.

首先得先知道坐标怎么定的,从波函数的对称性考虑,势阱应该是x=0到a处先求归一化常数A积分（0到a）|Ψ(x)|^2dx=积分（0到a）A^2x^2(a-x)^2dx=A^2*a^5/30==1A^2

因为一维无限深势阱的波函数是φ(x)=sqrt(2/a)sin(nπx/a)所以对称的,三维的情形,就是φ(x,y,z)=sqrt(2/a)sin(nπx/a)*sqrt(2/a)sin(mπy/a)

有意思的题目.如果不考虑电子相互作用,简单的考虑,两电子体系的波函数F(x1,x2)等于两个电子波函数的乘积f(x1)f(x2),那么看似基态波函数就是当两个电子都处于基态的情况了.不要忘了,电子是费

因为是无限深势阱,体系都是束缚态.你要确定它处于某一个定态,只要确认它处于某个确定的能态,而不是2个或2个以上本征态得叠加.

由上式可看出,实际上在计算第三问时,第二个等号右侧省略了时间的函数cos3ωt,它不是x的函数,对x积分时可以当作常量提出来；其它部分最终积出来的结果再乘以cos3ωt即可.中途可能是编辑公式的时候忘

分别算三个一维的,然后波函数相乘,能级相加

一维无限深方势阱的定义,就是在边界上势能等于无穷.应该说边界条件是U=无穷,根绝这个条件解得波函数是零.

书上有.对于一维无限深势阱（-a

首先要根据已给的变函数得到概率密度（概率密度等于波函数模的平方）,然后要求概率最大位置,则对概率密度求导,令其为零.得到X=aK/2（K=0,1,2,3...）时,满足该要求.即此时概率最大（如图）.

p=-id/dxp平均=\int\phi^*(x)(-id/dx)\phi(x)dx\int是积分\phi是希腊字母,^是上标一维无限深势阱基态\phi(x)=sin(x/a)-id/dx\phi(x

我对你的坐标指什么不太清楚,按照我的理解说点吧自由传播的粒子在一般情况下认为势能为0.但是在无穷深势阱的情况下,当我们关心的是束缚态时,如果假设两边势能为0,则我们关心的区域（也就是势阱内部）区域V为

波函数的模方代表粒子出现在R处的概率密度,既然是概率,那么对全空间积分后就应该为1,所以在波函数前面有个系数A,就是归一化系数,A的值靠归一化条件来确定再问：额,,,,可是一般的归一化积分不是直接积分

1.概率密度等于波函数模的平方,所以等于2/a*sin^(3πx/a）2.当sinx=1时概率密度最大,所以当3πx/a=π/2+2kπ（k∈Z）时粒子出现概率最大

势能在势阱内为0只是人为规定而已,只要是某个有限值就行,0最方便,由此算出来的能级再加上阱内原有的那个有限值,就是所求的能级.既然是无限深势阱,外面的势能当然就无穷大了.

一维无限深势阱宽度a可用半波长整数倍表示,a=nλ/2而En=p^2/2m又p=h/λ∴En=p^2/2m=n^2h^2/8ma^2(p为动量,h为普朗克常量)

瞧你问的什么问题,问题问好了再说吧

按照经典力学概念,当外界向粒子提供能量时,粒子可获得此能量,而且能量大小可连续变化.粒子在阱内任何位置出现的概率也是相等的.例：在宽度为a的一维无限深势阱中,质量为m的粒子在x方向作一维运动.粒子所处

把薛定谔方程写出来,并列出边界条件和初始条件,可以当作数理方法中常见的方程来解,叠带法,先写出满足边界条件的方程,再用柏松求和公式凑出初始条件,答案见http://tieba.baidu.com/f?

概率密度关于x=a/2对称,那在[0,a/2]找到粒子的概率自然为一半,即1/2,这是显而易见的结论,解题时直接用就行了再问：�����ֱ���ʵĸ����Ƕ��١����൱��ֱ��д���ˡ�再答