夫朗和费光栅移动时衍射条纹怎么变化-搜答案-大师作文网

频率升高,光栅常数d变小.相关公式：d•sinθ=n•λ,d减小,△λ没变,△θ变大,条纹间距增加.

衍射光栅衍射光栅(diffractiongrating)一种由密集、等间距平行刻线构成的光学器件.分反射和透射两大类.它利用多缝衍射和干涉作用,将射到光栅上的光束按波长的不同进行色散,再经成像镜聚焦而

小孔衍射是单个一个孔,他对入射的光场进行影响,然后产生的衍射.而光栅是好几个竖直的孔,也就是长方形的孔,一起对光进行影响,然后这些从好多孔透过的光,在后面还会相互影响,造成干涉.这就是不同点!

诶··你要怎么讲呢?~···我们老师就告诉我们这样记住了·····所以我们都没有将为什么··间距公式我倒是可以告诉你s=d/l*波长希腊字母还真不好找·····

干涉和衍射的本质相同,二者没有严格的界限.它们两者的作用一般是同时存在的.例如杨氏双缝一般被视为双缝的干涉,不考虑光通过每个单缝时的衍射,所以它的干涉条纹都是等宽度,且各级明条纹等亮度,如图15-17

光栅衍射

设每条缝宽为a,刻痕宽为b,则光栅常数为d=（a+b）,即相邻两缝间的距离光栅衍射是单缝衍射和多缝干涉的综合效果当衍射角满足d*sinφ=kλ（光栅

光栅衍射得到的条文是明暗相间的竖直条纹,平行于光栅；小孔衍射的光斑永远是圆的,和小孔的形状无关

不便于寻找条纹中心,造成条纹间距过大,条纹数量减少,造成更大误差,不便于进行测量!

光谱分析基础的奠基人是德国物理学家夫琅和费、基尔霍夫和本生等人.光谱分析对天文学的发展起过重要推动作用.1814—1817年夫琅和费利用阳光照亮的窄缝作为白光源,应用很好的棱镜,发现在太阳光谱的背景上

接上楼：d*sinθ=k*λ（k=1,2,3,4...）,称为光栅方程,d为光栅常数；已知二级衍射时的条件,代入上式：d*sin60°=2*λ即可解出光栅常数d=1.36um；则一级衍射角同样代入可得

他们都是等厚干涉,根据等厚干涉条纹间距公式：2nhcosa=mλ,明显厚度越大,干涉级越高,假设原来的厚度为h,干涉级为m,当你厚度减少后,干涉级应该相应减少,此时,这个地方的第m级条纹,会被原来那么

宽度=（焦距*2*波长）/光栅常数

我认为将变小．对于夫朗和费衍射,中央明条纹的线宽度为：X＝f*波长/a.其中f为透镜L的焦距,a为缝宽．又有f=-n/[(n-m)/r+(M-n)/R],n为透镜材料的折射率,r和R为第一和第二球面的

正常的不是波长*衍射屏接收屏距离>>衍射平尺寸的平方么夫朗和费衍射中把衍射屏接收屏距离换成透镜焦距即可

菲涅尔衍射是近场衍射夫郎和费衍射是远场衍射

光栅常数d变小,条纹间距增大,条纹变细变亮

10的时候角度就得是90度了.

依题意,dsinθ=λ,dsin2θ/√3=λ右式左右两边同时除以左式左右两边,得到cosθ=√3/2∴sinθ=1/2,得λ/d=sinθ=1/2

当缝的横向宽度越大,则衍射条纹之间的间隔就越小.当缝的纵向宽度远大于光波的波长,则不必考虑纵向衍射,换句话说,衍射问题从二维简化成了一维问题.当缝的纵向宽度和横向宽度跟光波的波长相比都基本相当,此时衍

楼上的回答不正确,夫琅禾费衍射是远场衍射条纹,也就是他的衍射条纹成像在无穷远处,衍射后出现的应该是平行光,而不是真正的衍射条纹,所以需要用透镜对其衍射条纹进行聚焦,这样才能让衍射条纹在有限的距离内成像