无限长圆柱面电流分布磁场.设圆柱面半径r,电流i,远处有一个带电球体

解题思路：因磁场一般为立体分布，故在判断时要注意区分是立体图还是平面图，并且要能根据立体图画出平面图，由平面图还原到立体图解题过程：按上图环形导线电流方向，由右手螺旋定则可知，由右手螺旋定则可知内部磁

利用高斯定理,先算出E,然后再对Edr积分.可求出空间电势分布.你就给10分,就给你提示提示吧.学过大学物理电磁学电场的高斯定理的话加我qq33372247,否则这个题你解不出来.

首先看一个通电圆圈的磁场分布.根据毕奥-萨伐尔定律,通过积分运算得到；在过圆心而且垂直于线圈平面的轴线上,距离圆心X处,磁场大小为B=u*R2*I/2[R2+X2][3/2],其中I为电流大小,R为圆

磁生电是法拉第发现的.原理：闭合电路的一部分导体做切割磁感线运动时,在导体上就会产生电流的现象叫电磁感应现象,产生的电流叫做感应电流.导体的两端接在电流表的两个接线柱上,组成闭合电路,当导体在磁场中向

直线电流磁场的磁感线：在直线电流磁场的磁感线分布中,磁感线是以通电直线导线为圆心作无数个同心圆,同心圆环绕着通电导线.实验表明,如果改变电流的方向,各点磁场的方向都变成相反的方向,也就是说磁感线的方向

首先我们应该知道当通已连个方向相同的电流时,在亥姆霍兹线圈之间产生的是均匀的磁场,这个是由于两个磁场叠加,以及两个线圈之间的距离满足一个半径的关系,产生的如下图可是当你的通电电流是反向,那么就不是亥姆

dl是积分变量,也叫微元,意思是一小段导线的长度,dx是坐标轴上一小段长度,这道题中把导线的方向就放在x轴上,所以dl=dx.沿着导线积分,导线左端坐标是x0=d,导线右端坐标是x1=d+L,所以积分

第一个导线电流：看不清是向上还是向下.如果向上左边点点右边叉叉,如果向下就相反.第二个环形电流：圈内点点,圈外叉叉.第三个通电螺线管：内部从左到右外部从右到左的封闭曲线.

绕着电流成圆形分布,方向满足右手螺旋定则.那得看你的导线是如何放的呀,如果磁感线向里就画x,磁感线向外就画·呀

非零半径处没有电流分布(当然也没有变化的电场),见麦克斯韦方程,磁场的旋度是零没错~安培环路定理也没错,但在这个非但连通情形,不能给出环路上各个点的旋度(就算是在圆形对称的情况也不行).wire外电流

1、B=ki/R(R>r导线外部)B=kiR/r^2(R再问：截面是圆。不过还是看不懂啊。再答：无限长直导线的内纵截面s怎么会是园呢？还是看不懂吗？再问：k是什么？再答：K就是毕奥-萨伐尔定律中的常数

这个有很多原因引起的吧.镀件的形状,镀液的成分都会有影响,还有阳极的形状.一般来说采用和镀件形状相似的阳极来一定程度上增加电镀过程中阴极表面电流均匀分布,另外可以添加添加剂,可以使得在凹凸不平的表面得

解题思路：各种磁场的磁感线的共同特点是：磁感线是闭合的；磁感线不相交；磁感线疏密表示磁感应强度大小、切线方向表示磁感应强度方向。对电流的磁场，需要结合安培定则确定方向。解题过程：直线电流的磁场：（1）

无限长均匀带电圆柱面内外的电场强度分别为E=0,E=a/(2πεr)设有限远r0处的电势为零,则电圆柱面外部距轴线为r的任一点的电势为U=∫Edr(积分限r到r0)=a/(2πε)*ln(r0/r)圆

带圆的叉-----------通电导体的电流方向“向内”带圆的点-----------通电导体的电流方向“向外”口诀----叉进点出.

右手定则,就是以直导线为圆心的一系列同心圆,远离导线,磁场强度减弱B=KI/d(d为距离,K为已知系数）

“电流从圆柱体中均匀流过并沿外圆柱面流回”,就是外侧有电流I,反向流会,

通电螺线管的磁场跟条形磁铁的磁场相似,它的磁性强弱跟电流大小和线圈匝数、有无铁芯有关,磁极方向跟电流方向有关,只改变通电螺线管的电流方向,那么他的磁场分布和磁性强弱都不变,只是磁极的方向调换了一下.

柱面内取环路,环路包围的电流为0,根据安培环路定理,B也为零

解出来内部场强分布：E=Ar^2/(3ε0),外部电势分布：u=[AR^3/(3ε0)]*ln(r/R).是否正确?