真空中有两个均匀带电的无限长空心圆柱体,电荷体密度为p,半径分别为R1和 R2
来源:学生作业帮助网 编辑:作业帮 时间:2024/09/22 07:39:57
F=kq^2/r^2q=根号(Fr^2/k)=1.11*10^(-15)C再问:看不懂亲再问:*^是什么符号再问:要详细过程再答:这还看不懂?根据库仑定律:F=kq平方/r平方得q=根号(F*r平方/
F=k*[(q1*q2)/r2因为电荷相等,所以电场为0的那点为中点
球体内部的电荷是为0的,所有二者的静电能是相同的
由高斯定理可等效为球心点电荷,因此场强为sigma/4epsilon0,电势为r*sigma/2epsilon0再问:是这个答案再答:没错就是这个
使用高斯定理,取一圆柱面,使之轴线与直细棒重合,按高斯定理有电通量Ψ=4πkq=q/ε0,Ψ=∮E·dS=E·2πrh,r为圆柱的底面半径,h为圆柱的高.又因为q=λh,所以E=λ/2πrε0=2kλ
用高斯定理做就可以球面的话r小于等于R时场为零,因为球面内部没有电荷分布,而球体的话如果是均匀带电球体内部是有场分布的再问:能告诉下具体怎么求吗?再答:
分情况考虑,当点r(PQ距离)>R时,根据高斯定理(电通量φ=E*s=4πkQ)可知,P点所在以球壳球心为球心的球上各处电场相等,带电球壳对P点产生的电场等于球壳球心对其产生的电场,再由高斯定理推出E
由高斯定理可得一无限大均匀电平面外电场强度是E=σ/2εσ1/2ε+σ2/2ε=2E0σ1/2ε-σ2/2ε=E0σ1/2ε=3/2*E0,σ1=3εE0σ2/2ε=1/2*E0,σ2=εE0再问:非
真空中无限长的均匀带电直线的电场强度E=λ/2πεox﹢λ在P1处的场强为λ/2πεod方向沿x轴正方向﹣λ在P1处的场强为λ/2πεod方向沿x轴正方向则叠加后Ep1=λ/2πεod+λ/2πεod
根据高斯定理,可得出电场分布E=q/4πεr²(rR)U=∫(q/4πεr²)dr+∫[﹙q+Q)/4πεr²]dr(两个积分区间分别为r—R和R—∞)最后即可求出U=1
若C先与A接触再与B接触,A的带电量为q2,B的带电量为12q−2q2=−34q根据库仑定律得: C与A、B接触前:F=2kq2r2 C与A、B接触后:F1
F=Kq*2q/r^2=2kq^2/r^2当C跟A、B小球各接触一次后拿开分为两种情况:1、C先和A接触,A电荷变为1/2q,C也带1/2q,C再和B接触,B,C都变为(1/2q+2q)/2=5/4q
需分两种情况讨论:一、C先和A再和B接触:接触后A、B的带电量分别为0.5q和1.25q(做两次平分易得),加之距离变为原先的2倍,所以力变为原来的5/64(库仑定理),即5F/64.二、先和B再和A
真空中有两个大小相等的带电球体,带电量分别为Q和-8Q,相距为r(r远大于球半径)时,它们之间的静电引力为:F=kQ(8Q)r2…①两个带电体接触后再分开,电荷先中和在均分,故均为-72Q,为排斥力,
可以采用高斯定理,作一个以直导线为轴心,底面半径为R,高为L的圆柱封闭面,E×2πRL=ρL/ε.所以E=ρ/(2πRε.)
根据高斯定理解E=d/e0E为射出高斯体的“净”电场强度,d为面电荷密度,e0为真空介电常数.当高斯体包括两个板时,射出高斯体的“净”电场强度为E0*2/3,所以E0*2/3=(dA+dB)/e0.当
设介电常数为u,且假设两个平面都带正电荷,如果两平面间的电场强度的方向由A指向B则:σA/2u+σB/2u=2EoσA/2u-σB/2u=Eo解得:σA=3EouσB=Eou如果两平面间的电场强度的方
用C跟A、B两小球反复接触后移开,则A的带电量与 B的带电量相等,均为q+8q3=3q根据库仑定律得: C与A、B接触前:F=k8q2r2 C与A、B接触后:
根据库仑定律F=kqQr2,当控制它们的间距r不变时,改变电量均为原来的12时,则库仑力变为原来的14.答:库仑力变为原来的14倍.